Diferencia entre revisiones de «estadística de Fermi-Dirac»
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siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, $\mu$ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]]. | siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, $\mu$ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]]. | ||
Revisión actual del 12:14 13 jul 2020
estadística de Fermi-Dirac
(Fermi-Dirac statistics) Fís. Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio $T$. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\) es $$ {\bar n_j} = {g_j} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/ {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}}, $$ siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, $\mu$ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. estadística cuántica.
