Diferencia entre revisiones de «estadística de Fermi-Dirac»

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(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio T. El número medio de partículas en un estado de energía εj es  
 
(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio T. El número medio de partículas en un estado de energía εj es  
 
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{\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}},
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siendo kB la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y gj la degeneración del nivel εj. Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (εjμ)kBT. V. [[estadística cuántica]].
 
siendo kB la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y gj la degeneración del nivel εj. Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (εjμ)kBT. V. [[estadística cuántica]].

Revisión actual del 13:14 13 jul 2020

estadística de Fermi-Dirac

(Fermi-Dirac statistics) Fís. Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio T. El número medio de partículas en un estado de energía εj es ˉnj=gj(e(εjμ)/kBT+1)1, siendo kB la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y gj la degeneración del nivel εj. Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (εjμ)kBT. V. estadística cuántica.