Diferencia entre revisiones de «estadística de Fermi-Dirac»

De vctrac
Saltar a: navegación, buscar
(Imported from text file)
 
 
(No se muestran 2 ediciones intermedias de 2 usuarios)
Línea 1: Línea 1:
 
=estadística de Fermi-Dirac=
 
=estadística de Fermi-Dirac=
(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {left( {{e^{({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}} + 1} right)^{ - 1}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (({varepsilon _j} - mu ) gg {k_{rm{B}}}T). V. [[estadística cuántica]].
+
(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio $T$. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\) es  
 +
$$
 +
{\bar n_j} = {g_j} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/ {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}},
 +
$$
 +
siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]].

Revisión actual del 13:14 13 jul 2020

estadística de Fermi-Dirac

(Fermi-Dirac statistics) Fís. Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio T. El número medio de partículas en un estado de energía εj es ˉnj=gj(e(εjμ)/kBT+1)1,

siendo kB la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y gj la degeneración del nivel εj. Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (εjμ)kBT. V. estadística cuántica.