Diferencia entre revisiones de «estadística de Fermi-Dirac»
De vctrac
(Imported from text file) |
|||
| Línea 1: | Línea 1: | ||
=estadística de Fermi-Dirac= | =estadística de Fermi-Dirac= | ||
| − | (''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {left( {{e^{({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}} + 1} right)^{ - 1}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (({varepsilon _j} - mu ) gg {k_{rm{B}}}T). V. [[estadística cuántica]]. | + | (''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\)es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]]. |
Revisión del 19:11 4 feb 2020
estadística de Fermi-Dirac
(Fermi-Dirac statistics) Fís. Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio T. El número medio de partículas en un estado de energía εjes ˉnj=gj(e(εj−μ)/kBT+1)−1, siendo kB la constante de Boltzmann, μ el potencial químico, y gj la degeneración del nivel εj. Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (εj−μ)≫kBT. V. estadística cuántica.
