Diferencia entre revisiones de «potencial de Stockmayer»
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| + | {V_{\rm{S}}}(r,{\theta _1},{\theta _2},\phi ) = {V_{{\rm{LJ}}}}(r) - \frac{\kappa }{{{r^3}}}(2\cos {\theta _1}\cos {\theta _2} - {\mathop{\rm sen}\nolimits}\, {\theta _1}\,{\mathop{\rm sen}\nolimits}\, {\theta _2}\cos \phi ), | ||
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| + | donde \({V_{{\rm{LJ}}}}(r)\) es el potencial de Lennard-Jones, y el último término es la energía de interacción, de intensidad \(\kappa \), de dos dipolos eléctricos en el origen cuyos ejes forman ángulos \({\theta _1}\) y \({\theta _2}\) con la recta (eje ''Oz'') que une los centros moleculares, y \(\phi : = {\phi _2} - {\phi _1}\) es el ángulo acimutal entre ejes de los dipolos. Sinón.: [[potencial 12-6-3]]. | ||
Revisión actual del 19:33 25 nov 2020
potencial de Stockmayer
(Stockmayer potential) Fís. Aproximación semiempírica de la energía potencial de un sistema constituido por dos moléculas polares, en función de la distancia entre ellas. Su expresión es similar a la función potencial de Lennard-Jones, con un término adicional que representa las interacciones dipolo-dipolo entre las moléculas: VS(r,θ1,θ2,ϕ)=VLJ(r)−κr3(2cosθ1cosθ2−senθ1senθ2cosϕ), donde VLJ(r) es el potencial de Lennard-Jones, y el último término es la energía de interacción, de intensidad κ, de dos dipolos eléctricos en el origen cuyos ejes forman ángulos θ1 y θ2 con la recta (eje Oz) que une los centros moleculares, y ϕ:=ϕ2−ϕ1 es el ángulo acimutal entre ejes de los dipolos. Sinón.: potencial 12-6-3.
