estadística de Fermi-Dirac - Historial de revisiones

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=estadística de Fermi-Dirac=
(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {left( {{e^{({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}} + 1} right)^{ - 1}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (({varepsilon _j} - mu ) gg {k_{rm{B}}}T). V. [[estadística cuántica]].

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 (''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio $T$. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\) es
 $$
-{\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}},
+{\bar n_j} = {g_j} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/ {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}},
 $$
 siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, $\mu$ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]].

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−	(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\)es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, ~~''μ''~~ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]].	+	(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio $T$. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\) es
		+	$$
		+	{\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}},
		+	$$
		+	siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, $\mu$ el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]].

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−	(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {left( {{e^{({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}} + 1} right)^{ - 1}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando (({varepsilon _j} - mu ) gg {k_{rm{B}}}T). V. [[estadística cuántica]].	+	(''<span style="color: green;">Fermi-Dirac statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles estados de energía en un sistema cuántico diluido de muchas partículas idénticas de espín semi-impar (fermiones), a una temperatura de equilibrio ''T''. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\)es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {\left( {{e^{({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}} + 1} \right)^{ - 1}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Tiende a la distribución clásica de Boltzmann cuando \(({\varepsilon _j} - \mu ) \gg {k_{\rm{B}}}T\). V. [[estadística cuántica]].