estadística de Boltzmann - Historial de revisiones

Elena en 10:49 13 jul 2020

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David en 17:14 4 feb 2020

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=estadística de Boltzmann=
(''<span style="color: green;">Boltzmann statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles niveles de energía en un sistema diluido de muchas partículas idénticas e indistinguibles, a una temperatura de equilibrio ''T'' superior a la temperatura de degeneración, de modo que los efectos cuánticos sean ignorables. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {e^{ - ({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Es caso límite a altas temperaturas de las estadísticas cuánticas de Bose-Einstein y de Fermi-Dirac. Sinón.: [[estadística de Maxwell-Boltzmann]].

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−	(''<span style="color: green;">Boltzmann statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles niveles de energía en un sistema diluido de muchas partículas idénticas e indistinguibles, a una temperatura de equilibrio ''T'' superior a la temperatura de degeneración, de modo que los efectos cuánticos sean ignorables. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\)es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {e^{ - ({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Es caso límite a altas temperaturas de las estadísticas cuánticas de Bose-Einstein y de Fermi-Dirac. Sinón.: [[estadística de Maxwell-Boltzmann]].	+	(''<span style="color: green;">Boltzmann statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles niveles de energía en un sistema diluido de muchas partículas idénticas e indistinguibles, a una temperatura de equilibrio \(T\) superior a la temperatura de degeneración, de modo que los efectos cuánticos sean ignorables. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\) es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {e^{ - ({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, \(μ\) el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Es caso límite a altas temperaturas de las estadísticas cuánticas de Bose-Einstein y de Fermi-Dirac. Sinón.: [[estadística de Maxwell-Boltzmann]].

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	=estadística de Boltzmann=		=estadística de Boltzmann=
−	(''<span style="color: green;">Boltzmann statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles niveles de energía en un sistema diluido de muchas partículas idénticas e indistinguibles, a una temperatura de equilibrio ''T'' superior a la temperatura de degeneración, de modo que los efectos cuánticos sean ignorables. El número medio de partículas en un estado de energía ({varepsilon _j})es ({bar n_j} = {g_j}{kern 1pt} {e^{ - ({varepsilon _j} - mu )/{kern 1pt} {k_{rm{B}}}T}}), siendo ({k_{rm{B}}}) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y ({g_j}) la degeneración del nivel ({varepsilon _j}). Es caso límite a altas temperaturas de las estadísticas cuánticas de Bose-Einstein y de Fermi-Dirac. Sinón.: [[estadística de Maxwell-Boltzmann]].	+	(''<span style="color: green;">Boltzmann statistics</span>'') ''Fís[[Category:Física]].'' Distribución de las partículas sobre sus posibles niveles de energía en un sistema diluido de muchas partículas idénticas e indistinguibles, a una temperatura de equilibrio ''T'' superior a la temperatura de degeneración, de modo que los efectos cuánticos sean ignorables. El número medio de partículas en un estado de energía \({\varepsilon _j}\)es \({\bar n_j} = {g_j}{\kern 1pt} {e^{ - ({\varepsilon _j} - \mu )/{\kern 1pt} {k_{\rm{B}}}T}}\), siendo \({k_{\rm{B}}}\) la constante de Boltzmann, ''μ'' el potencial químico, y \({g_j}\) la degeneración del nivel \({\varepsilon _j}\). Es caso límite a altas temperaturas de las estadísticas cuánticas de Bose-Einstein y de Fermi-Dirac. Sinón.: [[estadística de Maxwell-Boltzmann]].